Ao passar da estrutura at\u00f4mica para as constantes mec\u00e2nicas mensur\u00e1veis, a discuss\u00e3o estabelece como o vidro de quartzo se comporta como um s\u00f3lido sob carga, por que ele apresenta alta resist\u00eancia, mas baixa toler\u00e2ncia a danos, e como seus par\u00e2metros mec\u00e2nicos devem ser interpretados sem refer\u00eancia a aplica\u00e7\u00f5es espec\u00edficas.<\/p>\n
\n
Vidro de quartzo como material mec\u00e2nico<\/h2>\n
De uma perspectiva mec\u00e2nica, vidro de quartzo<\/a> ocupa uma posi\u00e7\u00e3o distinta entre as cer\u00e2micas cristalinas e os vidros convencionais, exigindo um tratamento independente em vez de suposi\u00e7\u00f5es baseadas em analogias. Sua rede de s\u00edlica amorfa produz respostas mec\u00e2nicas que s\u00e3o isotr\u00f3picas, altamente el\u00e1sticas e muito sens\u00edveis a defeitos, embora permane\u00e7am fundamentalmente fr\u00e1geis. Consequentemente, a compreens\u00e3o das propriedades mec\u00e2nicas do vidro de quartzo come\u00e7a com sua estrutura at\u00f4mica e se estende por seu comportamento el\u00e1stico e de fratura como um sistema de material unificado.<\/p>\n O vidro de quartzo consiste em uma rede tridimensional cont\u00ednua de liga\u00e7\u00f5es Si-O-Si, em que cada \u00e1tomo de sil\u00edcio \u00e9 coordenado de forma tetra\u00e9drica com \u00e1tomos de oxig\u00eanio. As energias de liga\u00e7\u00e3o nessa rede s\u00e3o altas, com for\u00e7as de liga\u00e7\u00e3o Si-O normalmente relatadas em torno de 450 kJ-mol-\u00b9<\/strong>contribuindo para uma rigidez substancial e resist\u00eancia \u00e0 deforma\u00e7\u00e3o el\u00e1stica.<\/p>\n Na caracteriza\u00e7\u00e3o mec\u00e2nica experimental, essa rede covalente r\u00edgida se manifesta como um alto m\u00f3dulo de Young de aproximadamente 72-74 GPa em temperatura ambiente<\/strong>compar\u00e1vel a algumas cer\u00e2micas policristalinas. No entanto, diferentemente das redes cristalinas, a aus\u00eancia de periodicidade de longo alcance elimina os planos de deslizamento preferenciais, suprimindo a plasticidade mediada por deslocamento.<\/p>\n Como resultado, a carga mec\u00e2nica \u00e9 acomodada quase que inteiramente por meio do alongamento el\u00e1stico da liga\u00e7\u00e3o e da distor\u00e7\u00e3o angular. Quando a tens\u00e3o local da liga\u00e7\u00e3o excede os limites cr\u00edticos, a ruptura da liga\u00e7\u00e3o ocorre sem relaxamento pl\u00e1stico pr\u00e9vio, uma caracter\u00edstica que define as propriedades mec\u00e2nicas do vidro de quartzo.<\/p>\n A isotropia mec\u00e2nica \u00e9 uma consequ\u00eancia direta da orienta\u00e7\u00e3o aleat\u00f3ria das unidades estruturais na s\u00edlica amorfa. As constantes el\u00e1sticas medidas ao longo de diferentes dire\u00e7\u00f5es convergem dentro da incerteza experimental, com \u00cdndice de Poisson consistentemente relatado entre 0,16 e 0,18<\/strong> para s\u00edlica fundida de alta pureza.<\/p>\n Observa\u00e7\u00f5es laboratoriais durante a compress\u00e3o uniaxial e testes de flex\u00e3o mostram contra\u00e7\u00e3o lateral uniforme e recupera\u00e7\u00e3o ap\u00f3s a descarga, confirmando a aus\u00eancia de varia\u00e7\u00f5es de rigidez direcional. Essa isotropia simplifica a an\u00e1lise el\u00e1stica, pois os valores de m\u00f3dulo n\u00e3o exigem fatores de corre\u00e7\u00e3o cristalogr\u00e1ficos.<\/p>\n Ao mesmo tempo, a isotropia n\u00e3o implica uniformidade mec\u00e2nica em microescala. As varia\u00e7\u00f5es locais no \u00e2ngulo de liga\u00e7\u00e3o e no tamanho do anel introduzem heterogeneidade de tens\u00e3o em nanoescala, o que se torna cr\u00edtico ao avaliar o in\u00edcio da fratura. Essas caracter\u00edsticas definem coletivamente a parte el\u00e1stica das propriedades mec\u00e2nicas do vidro de quartzo.<\/p>\n Em cer\u00e2micas cristalinas, como a alumina, a deforma\u00e7\u00e3o pl\u00e1stica \u00e9 limitada, mas n\u00e3o totalmente ausente, devido \u00e0 atividade de deslocamento em tens\u00f5es ou temperaturas elevadas. O vidro de quartzo, por outro lado, apresenta nenhum ponto de rendimento mensur\u00e1vel<\/strong> em condi\u00e7\u00f5es ambientais, permanecendo linear-el\u00e1stico at\u00e9 a fratura.<\/p>\n Os limites de deforma\u00e7\u00e3o el\u00e1stica medidos est\u00e3o normalmente abaixo de 0.1 %<\/strong>ap\u00f3s o que ocorre uma falha catastr\u00f3fica. Esse comportamento contrasta com o dos metais e de algumas cer\u00e2micas que apresentam endurecimento por deforma\u00e7\u00e3o ou microplasticidade antes da fratura.<\/p>\n Consequentemente, a identidade mec\u00e2nica do vidro de quartzo \u00e9 caracterizada por alta rigidez, resist\u00eancia intr\u00ednseca moderada e toler\u00e2ncia \u00e0 fratura extremamente baixa<\/strong>. Trat\u00e1-lo como uma cer\u00e2mica enfraquecida ou um vidro convencional refor\u00e7ado n\u00e3o consegue captar essa combina\u00e7\u00e3o, ressaltando a necessidade de avaliar suas propriedades mec\u00e2nicas como uma classe de material aut\u00f4nomo.<\/p>\n A desordem estrutural no vidro de quartzo desempenha uma fun\u00e7\u00e3o mec\u00e2nica dupla. Por um lado, ela remove os planos cristalogr\u00e1ficos fracos, permitindo que resist\u00eancias \u00e0 compress\u00e3o e \u00e0 flex\u00e3o relativamente altas sejam alcan\u00e7adas em condi\u00e7\u00f5es ideais de superf\u00edcie. As resist\u00eancias \u00e0 compress\u00e3o registradas geralmente excedem 1000 MPa<\/strong> em testes de curta dura\u00e7\u00e3o.<\/p>\n Por outro lado, a desordem amplia a sensibilidade a falhas microsc\u00f3picas. As varia\u00e7\u00f5es em escala at\u00f4mica acumulam tens\u00e3o em torno de defeitos de superf\u00edcie, arranh\u00f5es ou inclus\u00f5es, reduzindo drasticamente a resist\u00eancia \u00e0 tra\u00e7\u00e3o e \u00e0 flex\u00e3o medida. Como resultado, os valores de resist\u00eancia relatados abrangem amplas faixas, mesmo para composi\u00e7\u00f5es nominalmente id\u00eanticas.<\/p>\n Essa dualidade explica por que as propriedades mec\u00e2nicas do vidro de quartzo parecem contradit\u00f3rias na literatura, descritas simultaneamente como \"fortes\" e \"fr\u00e1geis\". O aparente paradoxo se resolve quando a rigidez el\u00e1stica, a sensibilidade a defeitos e a fratura fr\u00e1gil<\/a>1<\/a><\/sup> s\u00e3o considerados aspectos insepar\u00e1veis da mesma rede amorfa.<\/p>\n Nas discuss\u00f5es sobre mec\u00e2nica de materiais, a resist\u00eancia \u00e9 geralmente interpretada como uma constante fixa; no entanto, para s\u00f3lidos amorfos fr\u00e1geis, como o vidro de quartzo, a resist\u00eancia representa uma resposta condicional regida pelo estado da superf\u00edcie, pela popula\u00e7\u00e3o de defeitos e pelo modo de carregamento. Consequentemente, o exame das caracter\u00edsticas de resist\u00eancia exige a separa\u00e7\u00e3o da resist\u00eancia de liga\u00e7\u00e3o intr\u00ednseca da falha extr\u00ednseca controlada por defeito, mantendo a clareza quantitativa. Por meio dessa lente, as propriedades mec\u00e2nicas do vidro de quartzo revelam por que os valores de resist\u00eancia relatados abrangem amplas faixas, mas permanecem fisicamente consistentes.<\/p>\n A resist\u00eancia \u00e0 flex\u00e3o \u00e9 o par\u00e2metro de resist\u00eancia mais frequentemente citado para o vidro de quartzo porque os testes de flex\u00e3o amplificam as tens\u00f5es de tra\u00e7\u00e3o na superf\u00edcie, onde a falha normalmente se inicia. Os valores relatados de resist\u00eancia \u00e0 flex\u00e3o em temperatura ambiente para quartzo fundido de alta pureza geralmente ficam entre 50 e 120 MPa<\/strong>dependendo do acabamento da superf\u00edcie e da prepara\u00e7\u00e3o da amostra.<\/p>\n Em condi\u00e7\u00f5es controladas de laborat\u00f3rio, usando amostras polidas, os testes de flex\u00e3o de quatro pontos geralmente produzem valores pr\u00f3ximos \u00e0 extremidade superior dessa faixa, ao passo que as superf\u00edcies estiradas ou levemente usinadas apresentam resultados significativamente inferiores. Registros experimentais mostram repetidamente que a remo\u00e7\u00e3o de microarranh\u00f5es da superf\u00edcie pode aumentar a resist\u00eancia \u00e0 flex\u00e3o medida em mais de 60%<\/strong>embora a composi\u00e7\u00e3o do volume permane\u00e7a inalterada.<\/p>\n Essa sensibilidade ilustra um aspecto definidor das propriedades mec\u00e2nicas do vidro de quartzo: a resist\u00eancia \u00e0 flex\u00e3o reflete a condi\u00e7\u00e3o da superf\u00edcie em vez da liga\u00e7\u00e3o at\u00f4mica em massa. Dessa forma, os dados de flex\u00e3o devem ser interpretados como um indicador da resist\u00eancia \u00e0 tra\u00e7\u00e3o controlada pela superf\u00edcie, e n\u00e3o como uma constante intr\u00ednseca do material.<\/p>\n Os defeitos de superf\u00edcie atuam como concentradores de tens\u00e3o que ampliam localmente a tens\u00e3o de tra\u00e7\u00e3o aplicada, acelerando o in\u00edcio da rachadura. No vidro de quartzo, defeitos de superf\u00edcie microsc\u00f3picos com tamanhos caracter\u00edsticos de 1-10 \u03bcm<\/strong> s\u00e3o suficientes para reduzir a resist\u00eancia aparente pela metade sob flex\u00e3o ou tens\u00e3o.<\/p>\n As observa\u00e7\u00f5es da an\u00e1lise da superf\u00edcie da fratura revelam consistentemente padr\u00f5es de espelho-mist-hackle, confirmando a propaga\u00e7\u00e3o de trincas fr\u00e1geis a partir de falhas originadas na superf\u00edcie. Mesmo as superf\u00edcies opticamente lisas ret\u00eam camadas de danos subsuperficiais introduzidas durante o esmerilhamento ou o manuseio, o que explica por que esp\u00e9cimes nominalmente id\u00eanticos produzem resultados de resist\u00eancia divergentes.<\/p>\n Como consequ\u00eancia, as propriedades mec\u00e2nicas do vidro de quartzo n\u00e3o podem ser dissociadas da integridade da superf\u00edcie quando a resist\u00eancia \u00e9 discutida. Os valores de resist\u00eancia informados sem o contexto expl\u00edcito da condi\u00e7\u00e3o da superf\u00edcie representam envelopes de desempenho condicional em vez de limites universais.<\/p>\n O teste de tra\u00e7\u00e3o direta do vidro de quartzo \u00e9 um desafio experimental devido \u00e0 sensibilidade do alinhamento e \u00e0s concentra\u00e7\u00f5es de tens\u00e3o induzidas pelo aperto. No entanto, os dados dispon\u00edveis indicam valores de resist\u00eancia \u00e0 tra\u00e7\u00e3o que normalmente variam de 30 a 70 MPa<\/strong> para amostras padr\u00e3o de laborat\u00f3rio.<\/p>\n Na tens\u00e3o, a aus\u00eancia de deforma\u00e7\u00e3o pl\u00e1stica significa que a deforma\u00e7\u00e3o el\u00e1stica se acumula uniformemente at\u00e9 que uma falha cr\u00edtica atinja o crescimento inst\u00e1vel da trinca. A deforma\u00e7\u00e3o el\u00e1stica medida na fratura raramente excede 0,05-0,08%<\/strong>correspondendo estreitamente aos limites do m\u00f3dulo el\u00e1stico e da tens\u00e3o de tra\u00e7\u00e3o.<\/p>\n Esse comportamento ressalta a fragilidade intr\u00ednseca incorporada \u00e0s propriedades mec\u00e2nicas do vidro de quartzo. A resist\u00eancia \u00e0 tra\u00e7\u00e3o n\u00e3o representa o esgotamento da resist\u00eancia da liga\u00e7\u00e3o, mas sim o n\u00edvel de tens\u00e3o no qual a falha mais grave se torna energeticamente favor\u00e1vel \u00e0 extens\u00e3o da trinca.<\/p>\n Sob carga compressiva, o vidro de quartzo apresenta uma resist\u00eancia nitidamente maior devido \u00e0 supress\u00e3o dos mecanismos de abertura de rachaduras. Os testes de compress\u00e3o de curta dura\u00e7\u00e3o registram rotineiramente resist\u00eancias \u00e0 compress\u00e3o superiores a 1000 MPa<\/strong>com algumas medidas se aproximando de 1500 MPa<\/strong> para esp\u00e9cimes com defeitos minimizados.<\/p>\n Na escala at\u00f4mica, a tens\u00e3o compressiva diminui os comprimentos de liga\u00e7\u00e3o Si-O e reduz os \u00e2ngulos intertetra\u00e9dricos sem promover o crescimento de rachaduras. Ao contr\u00e1rio da carga de tra\u00e7\u00e3o, as falhas existentes s\u00e3o fechadas em vez de abertas, retardando a falha catastr\u00f3fica.<\/p>\n Apesar desses altos valores, a resist\u00eancia \u00e0 compress\u00e3o raramente \u00e9 o par\u00e2metro limitante nas avalia\u00e7\u00f5es pr\u00e1ticas das propriedades mec\u00e2nicas do vidro de quartzo. Em vez disso, os modos de tra\u00e7\u00e3o e flex\u00e3o dominam as considera\u00e7\u00f5es de falha, refor\u00e7ando a assimetria entre a resist\u00eancia \u00e0 compress\u00e3o e \u00e0 tra\u00e7\u00e3o inerente aos materiais fr\u00e1geis.<\/p>\n As medi\u00e7\u00f5es de resist\u00eancia do vidro de quartzo seguem consistentemente distribui\u00e7\u00f5es estat\u00edsticas em vez de convergirem para um \u00fanico valor determin\u00edstico. Os valores do m\u00f3dulo de Weibull relatados para a s\u00edlica fundida normalmente variam entre 5 e 10<\/strong>indicando dispers\u00e3o moderada em compara\u00e7\u00e3o com as cer\u00e2micas cristalinas.<\/p>\n Essa natureza estat\u00edstica ocorre porque a falha se inicia na maior falha efetiva dentro do volume ou da \u00e1rea de superf\u00edcie tensionada. Amostras maiores ou regi\u00f5es de superf\u00edcie mais estressadas aumentam estatisticamente a probabilidade de encontrar um defeito cr\u00edtico, reduzindo a resist\u00eancia medida.<\/p>\n Portanto, nas propriedades mec\u00e2nicas do vidro de quartzo, a resist\u00eancia deve ser entendida como um resultado probabil\u00edstico influenciado pela popula\u00e7\u00e3o de defeitos, pela geometria do teste e pela distribui\u00e7\u00e3o de tens\u00e3o. O tratamento da resist\u00eancia como um escalar fixo obscurece os mecanismos f\u00edsicos que regem a falha fr\u00e1gil.<\/p>\n O comportamento el\u00e1stico forma a espinha dorsal quantitativa da mec\u00e2nica dos materiais, vinculando a tens\u00e3o aplicada \u00e0 deforma\u00e7\u00e3o recuper\u00e1vel por meio de constantes bem definidas. No vidro de quartzo, as propriedades el\u00e1sticas s\u00e3o regidas por uma forte liga\u00e7\u00e3o covalente em uma rede amorfa, produzindo respostas lineares previs\u00edveis at\u00e9 a fratura. Dessa forma, as constantes el\u00e1sticas fornecem o subconjunto mais est\u00e1vel e reproduz\u00edvel das propriedades mec\u00e2nicas do vidro de quartzo, apoiando o c\u00e1lculo, a compara\u00e7\u00e3o e a interpreta\u00e7\u00e3o entre os estudos.<\/p>\n O m\u00f3dulo de Young do vidro de quartzo reflete a rigidez da rede de liga\u00e7\u00e3o Si-O sob carga uniaxial. As medi\u00e7\u00f5es experimentais relatam consistentemente valores entre 72 e 74 GPa em temperatura ambiente<\/strong>com varia\u00e7\u00e3o normalmente dentro de \u00b12% para s\u00edlica fundida de alta pureza.<\/p>\n Na escala at\u00f4mica, a deforma\u00e7\u00e3o el\u00e1stica corresponde ao alongamento revers\u00edvel das liga\u00e7\u00f5es Si-O e a pequenas altera\u00e7\u00f5es angulares nos tetraedros de SiO\u2084. Os estudos de dispers\u00e3o de n\u00eautrons e espectroscopia vibracional correlacionam o m\u00f3dulo el\u00e1stico com as constantes de for\u00e7a de liga\u00e7\u00e3o, em vez de caracter\u00edsticas microestruturais, o que explica a pequena dispers\u00e3o de dados em compara\u00e7\u00e3o com os valores de resist\u00eancia.<\/p>\n Em ambientes de testes mec\u00e2nicos, essa rigidez produz uma deforma\u00e7\u00e3o el\u00e1stica limitada antes da falha. A combina\u00e7\u00e3o de um m\u00f3dulo pr\u00f3ximo a 73 GPa<\/strong> com tens\u00f5es de fratura por tra\u00e7\u00e3o de 30-70 MPa<\/strong> produz limites de deforma\u00e7\u00e3o el\u00e1stica abaixo de 0.1%<\/strong>uma caracter\u00edstica definidora das propriedades mec\u00e2nicas do vidro de quartzo.<\/p>\n O coeficiente de Poisson descreve a contra\u00e7\u00e3o lateral sob carga axial e fornece informa\u00e7\u00f5es sobre os mecanismos de deforma\u00e7\u00e3o volum\u00e9trica. Para o vidro de quartzo, os valores relatados do coeficiente de Poisson se agrupam firmemente entre 0,16 e 0,18<\/strong>indicando um acoplamento de deforma\u00e7\u00e3o lateral relativamente baixo.<\/p>\n Esses valores sugerem que a deforma\u00e7\u00e3o el\u00e1stica \u00e9 dominada pelo alongamento da liga\u00e7\u00e3o em vez de uma densifica\u00e7\u00e3o significativa da rede. Em compara\u00e7\u00e3o, os materiais com \u00edndices de Poisson mais altos apresentam maior acomoda\u00e7\u00e3o ao cisalhamento e mudan\u00e7a volum\u00e9trica, \u00e0 qual o vidro de quartzo resiste amplamente devido \u00e0 sua estrutura tetra\u00e9drica r\u00edgida.<\/p>\n Medi\u00e7\u00f5es repetidas em configura\u00e7\u00f5es de compress\u00e3o, tens\u00e3o e flex\u00e3o confirmam o comportamento isotr\u00f3pico de Poisson dentro da incerteza experimental. Essa consist\u00eancia refor\u00e7a a confiabilidade do coeficiente de Poisson como um componente est\u00e1vel das propriedades mec\u00e2nicas do vidro de quartzo.<\/p>\n Diferentemente dos metais ou de algumas cer\u00e2micas cristalinas, o vidro de quartzo n\u00e3o apresenta um ponto de escoamento detect\u00e1vel antes da fratura. As curvas de tens\u00e3o-deforma\u00e7\u00e3o permanecem lineares at\u00e9 a falha catastr\u00f3fica, com proporcionalidade mantida at\u00e9 que a ruptura da liga\u00e7\u00e3o inicie a propaga\u00e7\u00e3o da trinca.<\/p>\n Os testes instrumentados de tra\u00e7\u00e3o e flex\u00e3o mostram desvios da linearidade somente dentro do limite final de 1-2%<\/strong> da carga de fratura, uma faixa frequentemente atribu\u00edda \u00e0 ativa\u00e7\u00e3o de microfissuras em vez de plasticidade verdadeira. Nenhuma deforma\u00e7\u00e3o permanente \u00e9 observada ap\u00f3s a descarga abaixo da tens\u00e3o de fratura, mesmo ap\u00f3s ciclos repetidos.<\/p>\n Essa aus\u00eancia de ced\u00eancia significa que as constantes el\u00e1sticas mant\u00eam sua validade em toda a faixa de tens\u00e3o utiliz\u00e1vel. Consequentemente, os par\u00e2metros el\u00e1sticos formam os elementos quantitativos mais confi\u00e1veis das propriedades mec\u00e2nicas do vidro de quartzo.<\/p>\n A capacidade de armazenamento de energia el\u00e1stica no vidro de quartzo \u00e9 limitada por sua baixa toler\u00e2ncia \u00e0 deforma\u00e7\u00e3o em vez de sua baixa rigidez. A densidade de energia el\u00e1stica, aproximada por \u00bd-\u03c3-\u03b5<\/strong>permanece modesta porque a fratura ocorre em pequenas deforma\u00e7\u00f5es el\u00e1sticas.<\/p>\n Por exemplo, em uma tens\u00e3o de tra\u00e7\u00e3o de 50 MPa<\/strong> e a tens\u00e3o de 0.07%<\/strong>a densidade de energia el\u00e1stica permanece abaixo de 0,02 MJ-m-\u00b3<\/strong>significativamente menor do que a dos metais d\u00facteis. Essa limita\u00e7\u00e3o explica por que o vidro de quartzo n\u00e3o consegue dissipar a energia mec\u00e2nica por meio da deforma\u00e7\u00e3o e, em vez disso, falha abruptamente.<\/p>\n No entanto, dentro de sua faixa el\u00e1stica, a deforma\u00e7\u00e3o \u00e9 totalmente recuper\u00e1vel e repet\u00edvel. Essa elasticidade previs\u00edvel, combinada com a estreita variabilidade do m\u00f3dulo, ressalta a fun\u00e7\u00e3o central das constantes el\u00e1sticas na descri\u00e7\u00e3o das propriedades mec\u00e2nicas do vidro de quartzo.<\/p>\n![\"Tubos](\"https:\/\/toquartz.com\/wp-content\/uploads\/2026\/02\/Fused-quartz-glass-tubes-displaying-true-surface-condition-and-mechanical-properties.webp\" "\\"Tubos")
<\/p>\nLiga\u00e7\u00e3o at\u00f4mica e rigidez da rede em s\u00edlica amorfa<\/h3>\n
Comportamento el\u00e1stico isotr\u00f3pico em s\u00f3lidos n\u00e3o cristalinos<\/h3>\n
Identidade mec\u00e2nica em compara\u00e7\u00e3o com s\u00f3lidos cristalinos<\/h3>\n
Implica\u00e7\u00f5es da desordem estrutural no desempenho mec\u00e2nico<\/h3>\n
\nTabela de resumo: Identidade mec\u00e2nica fundamental do vidro de quartzo<\/h3>\n
\n\n
\n \nPropriedade<\/th>\n Valor t\u00edpico (temperatura ambiente)<\/th>\n<\/tr>\n<\/thead>\n \n M\u00f3dulo de Young (GPa)<\/td>\n 72-74<\/td>\n<\/tr>\n \n \u00cdndice de Poisson (-)<\/td>\n 0.16-0.18<\/td>\n<\/tr>\n \n Limite de deforma\u00e7\u00e3o el\u00e1stica (%)<\/td>\n < 0.1<\/td>\n<\/tr>\n \n Deforma\u00e7\u00e3o pl\u00e1stica<\/td>\n Nenhum<\/td>\n<\/tr>\n \n Isotropia mec\u00e2nica<\/td>\n Alta<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n Caracter\u00edsticas de resist\u00eancia do vidro de quartzo<\/h2>\n
Resist\u00eancia \u00e0 flex\u00e3o como a principal m\u00e9trica relatada<\/h3>\n
Depend\u00eancia da condi\u00e7\u00e3o da superf\u00edcie da resist\u00eancia medida<\/h3>\n
Resist\u00eancia \u00e0 tra\u00e7\u00e3o e fragilidade intr\u00ednseca<\/h3>\n
Resist\u00eancia \u00e0 compress\u00e3o e resist\u00eancia ao empacotamento at\u00f4mico<\/h3>\n
For\u00e7a como uma propriedade estat\u00edstica em vez de uma constante<\/h3>\n
\nTabela de resumo: Par\u00e2metros de resist\u00eancia do vidro de quartzo<\/h3>\n
\n\n
\n \nPar\u00e2metro de for\u00e7a<\/th>\n Faixa t\u00edpica (MPa)<\/th>\n<\/tr>\n<\/thead>\n \n Resist\u00eancia \u00e0 flex\u00e3o<\/td>\n 50-120<\/td>\n<\/tr>\n \n Resist\u00eancia \u00e0 tra\u00e7\u00e3o<\/td>\n 30-70<\/td>\n<\/tr>\n \n Resist\u00eancia \u00e0 compress\u00e3o<\/td>\n 1000-1500<\/td>\n<\/tr>\n \n Deforma\u00e7\u00e3o el\u00e1stica na fratura (%)<\/td>\n 0.05-0.08<\/td>\n<\/tr>\n \n M\u00f3dulo de Weibull (-)<\/td>\n 5-10<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n Propriedades el\u00e1sticas do vidro de quartzo<\/h2>\n
Interpreta\u00e7\u00e3o do m\u00f3dulo de Youngs e da rigidez da liga\u00e7\u00e3o<\/h3>\n
Rela\u00e7\u00e3o de Poisson e comportamento de conserva\u00e7\u00e3o de volume<\/h3>\n
Limite el\u00e1stico e aus\u00eancia de ponto de escoamento<\/h3>\n
Deforma\u00e7\u00e3o recuper\u00e1vel e armazenamento de energia<\/h3>\n
\nTabela de resumo: Propriedades el\u00e1sticas do vidro de quartzo<\/h3>\n
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