L'obtention de donn\u00e9es spectrophotom\u00e9triques pr\u00e9cises commence bien avant la mise en marche de l'instrument. La cuvette physique contenant l'\u00e9chantillon \u2014 ses dimensions internes, le volume de sa cavit\u00e9 et le nombre de faces polies optiquement qu'elle pr\u00e9sente au faisceau lumineux \u2014 impose une limite maximale \u00e0 la qualit\u00e9 de la mesure qu'aucune correction logicielle ne peut d\u00e9passer. Par cons\u00e9quent, chacun des trois param\u00e8tres \u00e9tudi\u00e9s ici doit \u00eatre d\u00e9termin\u00e9 dans l\u2019ordre, car une erreur commise lors de la premi\u00e8re \u00e9tape de s\u00e9lection se r\u00e9percute de mani\u00e8re irr\u00e9versible sur toutes les mesures suivantes.<\/p>\n
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![\"Cuvette](\"https:\/\/toquartz.com\/wp-content\/uploads\/2026\/02\/Benchtop-quartz-cuvette-for-spectrophotometer-analysis-on-laboratory-bench.webp\" "\\"Cuvette")
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Pourquoi le quartz est-il plus performant que le verre et le plastique en spectrophotom\u00e9trie ?<\/h2>\n
Avant de pouvoir \u00e9valuer de mani\u00e8re pertinente un param\u00e8tre dimensionnel quel qu\u2019il soit, le mat\u00e9riau \u00e0 partir duquel la cuvette est fabriqu\u00e9e d\u00e9termine si la source lumineuse de l\u2019instrument parvient au d\u00e9tecteur sans perte de qualit\u00e9 sur toute la gamme de longueurs d\u2019onde pr\u00e9vue.<\/p>\n
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Plage de transmission des rayons ultraviolets<\/strong> Le quartz fondu (SiO\u2082 d'une puret\u00e9 \u2265 99,99%) assure une transmission fiable de la lumi\u00e8re depuis de 190 nm \u00e0 2 500 nm<\/strong>. Le verre borosilicat\u00e9 pr\u00e9sente une forte absorption en dessous d'environ 340 nm, ce qui introduit des erreurs de ligne de base d\u00e9pendantes de la longueur d'onde que la soustraction du blanc ne permet pas d'\u00e9liminer. Pour la quantification des prot\u00e9ines \u00e0 280 nm, l\u2019\u00e9valuation de la puret\u00e9 des acides nucl\u00e9iques \u00e0 260\/280 nm ou l\u2019analyse des compos\u00e9s aromatiques en dessous de 300 nm, le verre et la plupart des plastiques ne conviennent pas d\u2019un point de vue physique. La silice fondue de qualit\u00e9 UV (JGS1) pr\u00e9sente un d\u00e9but de transmission en dessous de 170 nm, tandis que la silice fondue de qualit\u00e9 IR (JGS2 ou JGS3) \u00e9tend la plage utilisable jusqu\u2019\u00e0 3 500 nm, voire au-del\u00e0.<\/p>\n<\/li>\n
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Limites de r\u00e9sistance chimique<\/strong> Le quartz r\u00e9siste \u00e0 l'ac\u00e9tone, aux c\u00e9tones, aux acides min\u00e9raux concentr\u00e9s (\u00e0 une exception pr\u00e8s) et aux bases fortes \u00e0 concentrations mod\u00e9r\u00e9es. L'acide fluorhydrique (HF) et toutes les solutions contenant du fluorure attaquent le r\u00e9seau cristallin de SiO\u2082 de mani\u00e8re irr\u00e9versible<\/strong>, ce qui provoque une \u00e9rosion irr\u00e9versible des surfaces optiques, quelle que soit la dur\u00e9e d\u2019exposition. Un contact prolong\u00e9 avec des solutions dont le pH est sup\u00e9rieur \u00e0 12 entra\u00eene une \u00e9rosion progressive de la surface. Le benz\u00e8ne, le tolu\u00e8ne et l\u2019\u00e9thanol peuvent d\u00e9grader les cellules li\u00e9es par du ciment en attaquant les joints adh\u00e9sifs ; seule une structure en quartz enti\u00e8rement fusionn\u00e9e (sans ciment) \u00e9limine cette vuln\u00e9rabilit\u00e9. Ces limites chimiques sont d\u00e9termin\u00e9es par la composition chimique du mat\u00e9riau et ne peuvent pas \u00eatre modifi\u00e9es par des rev\u00eatements de surface.<\/p>\n<\/li>\n
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R\u00e9sistance thermique et m\u00e9canique<\/strong> Les cuvettes en quartz supportent des temp\u00e9ratures allant des plages cryog\u00e9niques jusqu\u2019\u00e0 plusieurs centaines de degr\u00e9s Celsius, ce qui les rend compatibles avec les porte-cuvettes thermostat\u00e9s et la surveillance des r\u00e9actions \u00e0 haute temp\u00e9rature. Les cuvettes en plastique sont limit\u00e9es \u00e0 des temp\u00e9ratures proches de la temp\u00e9rature ambiante et se dissolvent ou gonflent dans les solvants organiques, notamment le DMSO, le chloroforme et le THF. Une cuvette en quartz correctement entretenue et nettoy\u00e9e sans produits abrasifs conserve ses caract\u00e9ristiques optiques pendant des centaines de cycles de mesure. Les rayures sur toute face optiquement active diffusent le faisceau incident et g\u00e9n\u00e8rent des erreurs syst\u00e9matiques qui s\u2019aggravent \u00e0 mesure que la longueur d\u2019onde diminue \u2014 une seule rayure visible peut invalider compl\u00e8tement les mesures UV.<\/p>\n<\/li>\n
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Faible autofluorescence<\/strong> Le quartz fondu de haute puret\u00e9 \u00e9met une autofluorescence n\u00e9gligeable sous excitation UV, une propri\u00e9t\u00e9 essentielle pour la spectroscopie de fluorescence, o\u00f9 le signal de fond provenant de la cuvette elle-m\u00eame serait impossible \u00e0 distinguer de l'\u00e9mission de l'analyte. Les cuvettes en verre standard pr\u00e9sentent une fluorescence mesurable lorsqu\u2019elles sont excit\u00e9es \u00e0 des longueurs d\u2019onde inf\u00e9rieures \u00e0 350 nm, g\u00e9n\u00e9rant un bruit de fond qui augmente fortement \u00e0 mesure que la longueur d\u2019onde d\u2019excitation diminue.<\/p>\n<\/li>\n<\/ul>\n
Le choix du mat\u00e9riau constitue donc une \u00e9tape pr\u00e9alable d\u00e9terminante : le fait de confirmer que le quartz est le mat\u00e9riau appropri\u00e9 limite d\u2019embl\u00e9e l\u2019\u00e9ventail des possibilit\u00e9s en mati\u00e8re de longueur de trajet, de volume et de configuration de la fen\u00eatre \u2014 les trois param\u00e8tres qui seront abord\u00e9s successivement dans les sections suivantes.<\/p>\n
\nChoix de la longueur de trajet optique dans une cuvette en quartz pour la spectrophotom\u00e9trie<\/h2>\n
Parmi tous les param\u00e8tres physiques propres \u00e0 une cuvette en quartz utilis\u00e9e en spectrophotom\u00e9trie, la longueur de trajet optique est celle qui exerce l'influence math\u00e9matiquement la plus directe sur la valeur d'absorbance enregistr\u00e9e par l'instrument.<\/p>\n
La distance interne parcourue par le faisceau lumineux \u00e0 travers l'\u00e9chantillon \u2014 mesur\u00e9e en millim\u00e8tres \u2014 n'est pas une constante technique fixe, mais une variable que l'analyste doit adapter \u00e0 la plage d'absorbance attendue de l'\u00e9chantillon. Le choix d\u2019une longueur de trajet inappropri\u00e9e produit des mesures qui se situent en dehors de la plage de r\u00e9ponse lin\u00e9aire de l\u2019instrument, et aucun facteur de dilution ou de concentration a posteriori ne peut r\u00e9tablir pleinement l\u2019int\u00e9grit\u00e9 de la mesure une fois cette limite franchie. Par cons\u00e9quent, le choix de la longueur de trajet doit pr\u00e9c\u00e9der la pr\u00e9paration de l\u2019\u00e9chantillon, et non la suivre.<\/p>\n
La loi de Beer-Lambert comme cadre de r\u00e9f\u00e9rence pour la longueur de trajet<\/h3>\n
La loi de Beer-Lambert, exprim\u00e9e comme suit, constitue le fondement quantitatif de toutes les d\u00e9cisions relatives \u00e0 la longueur de trajet en spectroscopie d'absorption : A = \u03b5 - c - l<\/strong>, o\u00f9 A est l'absorbance (sans dimension), \u03b5 est le coefficient d'att\u00e9nuation molaire (L\u00b7mol\u207b\u00b9\u00b7cm\u207b\u00b9), c est la concentration molaire de l'esp\u00e8ce absorbante (mol\u00b7L\u207b\u00b9), et l est la longueur du trajet optique (cm)<\/strong>.<\/p>\n
La lin\u00e9arit\u00e9 de cette relation \u2014 selon laquelle l'absorbance augmente proportionnellement \u00e0 la fois \u00e0 la concentration et \u00e0 la longueur du trajet optique \u2014 ne vaut que dans une plage d'absorbance d\u00e9finie. Les \u00e9carts par rapport \u00e0 la lin\u00e9arit\u00e9 de Beer-Lambert deviennent mesurables lorsque A \u2248 1,0 UA<\/strong> dans la plupart des spectrom\u00e8tres UV-Vis de paillasse et s'aggravent au-del\u00e0 d'une valeur A \u2248 2,0 AU. Ces \u00e9carts proviennent de deux causes physiques ind\u00e9pendantes : la lumi\u00e8re parasite qui atteint le d\u00e9tecteur sans avoir travers\u00e9 l'int\u00e9gralit\u00e9 de la colonne d'\u00e9chantillon, et la plage dynamique finie du photod\u00e9tecteur.<\/p>\n
La lumi\u00e8re parasite rev\u00eat une importance particuli\u00e8re dans les instruments \u00e9quip\u00e9s d\u2019un seul monochromateur, o\u00f9 des imperfections optiques permettent \u00e0 une fraction des longueurs d\u2019onde non s\u00e9lectionn\u00e9es d\u2019atteindre le d\u00e9tecteur. \u00c0 une absorbance r\u00e9elle \u00e9lev\u00e9e, la contribution de la lumi\u00e8re parasite devient disproportionn\u00e9e, ce qui conduit l\u2019instrument \u00e0 sous-estimer l\u2019absorbance \u2014 un \u00e9cart syst\u00e9matique n\u00e9gatif. La connaissance quantitative de la loi de Beer-Lambert permet \u00e0 l\u2019analyste de r\u00e9\u00e9crire l\u2019\u00e9quation : l = A_cible \/ (\u03b5 \u00b7 c)<\/strong>. Si le coefficient d'att\u00e9nuation molaire et la concentration approximative de l'\u00e9chantillon sont connus, il est possible de calculer, avant m\u00eame de commencer la pr\u00e9paration de l'\u00e9chantillon, la longueur de trajet n\u00e9cessaire pour maintenir la valeur de A dans une plage comprise entre 0,1 et 0,8 AU, ce qui permet d'\u00e9viter compl\u00e8tement l'erreur de mesure plut\u00f4t que de devoir la corriger a posteriori.<\/p>\n
Longueur de trajet standard de 10 mm et sa plage d'absorbance optimale<\/h3>\n
La longueur de trajet de 10 mm (1 cm) constitue la norme de r\u00e9f\u00e9rence universelle en spectrophotom\u00e9trie, et sa pr\u00e9dominance n'est pas le fruit du hasard.<\/p>\n
Tous les coefficients d'att\u00e9nuation molaires publi\u00e9s sont pr\u00e9sent\u00e9s sous forme de tableau pour une longueur de trajet de 1 cm ; les proc\u00e9dures d'\u00e9talonnage des instruments se basent sur une cuve de 1 cm, et la loi de Beer-Lambert, telle qu'elle est habituellement formul\u00e9e, utilise le centim\u00e8tre pour la longueur l. La plage lin\u00e9aire fiable d'une cuvette standard de 10 mm s'\u00e9tend approximativement de A = 0,1 \u00e0 A = 1,0 AU.<\/strong> Les mesures inf\u00e9rieures \u00e0 0,1 UA pr\u00e9sentent une contribution \u00e9lev\u00e9e du bruit photonique en pourcentage du signal ; les mesures sup\u00e9rieures \u00e0 1,0 UA commencent \u00e0 montrer un \u00e9cart induit par la lumi\u00e8re parasite dans les instruments \u00e0 faisceau unique, cet \u00e9cart pouvant atteindre 5% ou plus au-del\u00e0 de A = 1,5 UA. Les instruments \u00e0 double faisceau, dot\u00e9s d\u2019une suppression sup\u00e9rieure de la lumi\u00e8re parasite, \u00e9tendent la lin\u00e9arit\u00e9 fiable jusqu\u2019\u00e0 A \u2248 1,5\u20132,0 AU, mais cette plage doit \u00eatre v\u00e9rifi\u00e9e par rapport \u00e0 la fiche technique de pr\u00e9cision photom\u00e9trique de l\u2019instrument plut\u00f4t que suppos\u00e9e.<\/p>\n
Une cuvette de 10 mm de longueur de trajet optique, d\u2019une largeur ext\u00e9rieure standard de 12,5 mm, est m\u00e9caniquement compatible avec la quasi-totalit\u00e9 des porte-cuvettes des spectrophotom\u00e8tres UV-Vis disponibles dans le commerce. Cette universalit\u00e9 g\u00e9om\u00e9trique fait de la cuvette de 10 mm le point de d\u00e9part par d\u00e9faut appropri\u00e9 pour tout nouveau protocole de mesure. Tout \u00e9cart par rapport \u00e0 cette valeur par d\u00e9faut doit \u00eatre justifi\u00e9 de mani\u00e8re quantitative en fonction de l'absorbance calcul\u00e9e de l'\u00e9chantillon, et non par simple commodit\u00e9 ou par habitude.<\/p>\n
Un aspect important, mais souvent n\u00e9glig\u00e9, lors de la validation des performances d'une cuvette de 10 mm est la sp\u00e9cification relative \u00e0 la pr\u00e9cision photom\u00e9trique de l'instrument, qui d\u00e9crit l'\u00e9cart maximal entre l'absorbance mesur\u00e9e et la valeur r\u00e9elle sur toute la plage de mesure de l'instrument. Les instruments de haute qualit\u00e9 destin\u00e9s \u00e0 la recherche garantissent une pr\u00e9cision photom\u00e9trique de \u00b10,002 AU pour A = 1,0 AU<\/strong>, alors que les instruments d'entr\u00e9e de gamme peuvent afficher une pr\u00e9cision de \u00b10,01 AU, voire moins. Cette sp\u00e9cification de pr\u00e9cision est directement li\u00e9e \u00e0 la tol\u00e9rance de la longueur de trajet de la cuve : m\u00eame un instrument d'une pr\u00e9cision parfaite ne peut pas compenser les \u00e9carts d'une cuve dont la longueur de trajet interne s'\u00e9carte de sa valeur nominale de 10 mm. La v\u00e9rification de la pr\u00e9cision de l\u2019instrument et de la tol\u00e9rance de la cuve par rapport aux exigences de la m\u00e9thode avant de s\u2019engager dans un protocole de mesure est une \u00e9tape courante de la validation de la m\u00e9thode qui emp\u00eache la propagation d\u2019un biais syst\u00e9matique dans les r\u00e9sultats communiqu\u00e9s.<\/p>\n
Cuvettes \u00e0 courte longueur de trajet optique pour \u00e9chantillons \u00e0 forte absorbance<\/h3>\n
Lorsque la concentration de l'\u00e9chantillon est d\u00e9termin\u00e9e par le dispositif exp\u00e9rimental et ne peut \u00eatre r\u00e9duite sans alt\u00e9rer l'\u00e9tat physique de l'analyte, il convient de raccourcir la longueur du trajet optique plut\u00f4t que de modifier l'\u00e9chantillon.<\/p>\n
Une cuvette d'une longueur de trajet optique de 1 mm r\u00e9duit l'absorbance d'un facteur exactement \u00e9gal \u00e0 10 par rapport \u00e0 une cuvette de 10 mm, \u00e0 concentration d'\u00e9chantillon identique.<\/strong>, dans les conditions de Beer-Lambert. Cette \u00e9quivalence d\u00e9cuple fait de la cuvette de 1 mm un substitut pr\u00e9cis \u00e0 une dilution au dixi\u00e8me \u2014 sans manipulation volum\u00e9trique, sans artefacts d\u2019agr\u00e9gation ou de dissociation induits par la dilution, et sans risque d\u2019introduire une erreur de pipetage dans les solutions m\u00e8res concentr\u00e9es. Parmi les applications courantes, on peut citer les solutions concentr\u00e9es d\u2019acides nucl\u00e9iques mesur\u00e9es \u00e0 260 nm (une solution d\u2019ADN double brin \u00e0 1 mg\/mL produit une absorbance A \u2248 20 AU dans une cuvette de 10 mm, mais A \u2248 2,0 AU dans une cuvette de 1 mm), le s\u00e9rum non dilu\u00e9 mesur\u00e9 par profilage d\u2019absorbance UV, ainsi que les chromophores organiques \u00e0 forte extinction dans des m\u00e9langes r\u00e9actionnels concentr\u00e9s. Une cuvette de 2 mm de longueur de trajet optique occupe une position interm\u00e9diaire utile, r\u00e9duisant l\u2019absorbance de cinq fois, ce qui est suffisant lorsque la mesure \u00e0 10 mm se situe dans la plage A = 1,5\u20133,0 AU.<\/p>\n
Le choix entre 1 mm et 2 mm d\u00e9pend du fait que l'absorbance de l'\u00e9chantillon dans une cuvette de 10 mm d\u00e9passe ou non environ 5 AU : au-del\u00e0 de 5 UA, la cellule de 1 mm est le choix appropri\u00e9<\/strong>; entre 1,5 UA et 5 UA, une cuvette de 2 mm permet de ramener la mesure dans la plage lin\u00e9aire sans compresser inutilement le signal. Ces deux cuves \u00e0 trajet court exigent un alignement m\u00e9canique pr\u00e9cis, car tout \u00e9cart angulaire de la cuve dans son support introduit une erreur de longueur de trajet proportionnelle au cosinus de l\u2019angle de d\u00e9salignement \u2014 une erreur n\u00e9gligeable dans une cuve de 10 mm, mais qui devient significative par rapport au trajet nominal plus court.<\/p>\n
Cuvettes \u00e0 longueur de trajet prolong\u00e9e pour l'analyse des concentrations \u00e0 l'\u00e9tat de traces<\/h3>\n
Les analytes pr\u00e9sents \u00e0 l'\u00e9tat de traces posent un d\u00e9fi inverse : leurs valeurs d'absorbance sont inf\u00e9rieures au seuil de d\u00e9tection fiable d'une cuvette de 10 mm, o\u00f9 le bruit photonique l'emporte sur le signal.<\/p>\n
L'allongement de la longueur du trajet optique \u00e0 50 mm ou 100 mm multiplie l'absorbance respectivement par 5 et par 10.<\/strong>, ce qui permet d\u2019amplifier le signal de l\u2019analyte sans modifier la composition de l\u2019\u00e9chantillon. Les \u00e9chantillons d\u2019eau environnementale contenant des nitrates \u00e0 des concentrations inf\u00e9rieures au milligramme par litre, les effluents industriels analys\u00e9s pour d\u00e9tecter une contamination par des traces d\u2019aromatiques, ainsi que les profils d\u2019impuret\u00e9s pharmaceutiques dilu\u00e9es dans les solvants de formulation constituent autant de cas o\u00f9 l\u2019utilisation de cuves de 50 \u00e0 100 mm est une n\u00e9cessit\u00e9 analytique et non une option. Une cuve en quartz de 100 mm utilis\u00e9e pour la d\u00e9termination des nitrates dans l\u2019eau potable permet de d\u00e9tecter des concentrations aussi faibles que 0,01 mg\/L \u00e0 220 nm \u2014 un niveau de sensibilit\u00e9 inaccessible avec une cuve de 10 mm sans \u00e9tapes de pr\u00e9concentration qui introduisent leurs propres sources d\u2019erreur.<\/p>\n
Les cuves \u00e0 trajet optique allong\u00e9 imposent deux exigences techniques qui doivent \u00eatre v\u00e9rifi\u00e9es avant leur utilisation. Premi\u00e8rement, le compartiment \u00e0 \u00e9chantillon de l\u2019instrument doit pouvoir accueillir physiquement l\u2019ext\u00e9rieur de la cuve, plus long, qui mesure g\u00e9n\u00e9ralement entre 110 et 115 mm de longueur ext\u00e9rieure pour une cuve \u00e0 trajet optique de 100 mm. Deuxi\u00e8mement, la source lumineuse de l\u2019instrument doit fournir un flux de photons suffisant sur l\u2019ensemble du trajet allong\u00e9 afin de maintenir un rapport signal\/bruit acceptable au niveau du d\u00e9tecteur ; les instruments \u00e9quip\u00e9s de lampes au deut\u00e9rium de faible puissance peuvent pr\u00e9senter un bruit de fond \u00e9lev\u00e9 lorsqu\u2019ils sont utilis\u00e9s avec des cellules \u00e0 long trajet dans la r\u00e9gion de l\u2019ultraviolet lointain. La v\u00e9rification de ces deux contraintes par rapport aux sp\u00e9cifications de l\u2019instrument permet d\u2019\u00e9viter qu\u2019une longueur de trajet correctement choisie ne puisse pas \u00eatre physiquement mise en \u0153uvre dans l\u2019instrument disponible.<\/p>\n
Tol\u00e9rance dimensionnelle de la longueur du trajet et son impact sur la pr\u00e9cision quantitative<\/h3>\n
La tol\u00e9rance de longueur de trajet \u2014 c'est-\u00e0-dire la pr\u00e9cision de fabrication avec laquelle la largeur interne de la cellule correspond \u00e0 sa valeur nominale \u2014 est une sp\u00e9cification qui figure dans les fiches techniques des fournisseurs, mais qui est rarement prise en compte lors du choix des cellules, malgr\u00e9 son impact direct sur la pr\u00e9cision quantitative.<\/p>\n
Une tol\u00e9rance de longueur de trajet de \u00b10,01 mm correspond \u00e0 une erreur relative de 0,1% sur un trajet nominal de 10 mm, tandis qu'une tol\u00e9rance de \u00b10,1 mm correspond \u00e0 une erreur de 1,0%.<\/strong> \u2014 une diff\u00e9rence d\u2019un facteur dix au niveau de l\u2019incertitude quantitative introduite par la cuve elle-m\u00eame, avant m\u00eame de prendre en compte toute variable instrumentale ou chimique. Pour les dosages colorim\u00e9triques de routine o\u00f9 les objectifs d\u2019incertitude sont de \u00b12 \u00e0 5%, une tol\u00e9rance de \u00b10,1 mm est acceptable. Pour les quantifications de haute pr\u00e9cision \u2014 telles que la v\u00e9rification de mat\u00e9riaux de r\u00e9f\u00e9rence certifi\u00e9s, les dosages de puissance des produits pharmaceutiques selon des m\u00e9thodes r\u00e9glementaires ou la d\u00e9termination du coefficient d\u2019extinction \u2014, une cuve pr\u00e9sentant une tol\u00e9rance de \u00b10,01 mm est requise, et la longueur de trajet r\u00e9elle doit \u00eatre v\u00e9rifi\u00e9e par interf\u00e9rom\u00e9trie<\/a>1<\/a><\/sup> ou par comparaison de l'absorbance avec une solution \u00e9talon certifi\u00e9e.<\/p>\n
Les cuvettes appari\u00e9es \u2014 c'est-\u00e0-dire des cuvettes fabriqu\u00e9es et v\u00e9rifi\u00e9es de mani\u00e8re \u00e0 ce que leurs longueurs de trajet optiques ne s'\u00e9cartent pas de plus de \u00b10,005 mm l'une de l'autre \u2014 sont indispensables \u00e0 la spectroscopie diff\u00e9rentielle et \u00e0 toute mesure effectu\u00e9e sur un instrument \u00e0 double faisceau, o\u00f9 les cuvettes de r\u00e9f\u00e9rence et d'\u00e9chantillon doivent \u00eatre optiquement \u00e9quivalentes. Lorsqu\u2019une paire non appari\u00e9e est utilis\u00e9e dans une configuration \u00e0 double faisceau, la diff\u00e9rence de longueur de trajet introduit un d\u00e9calage ind\u00e9pendant de la longueur d\u2019onde dans chaque spectre enregistr\u00e9. En pratique, les paires appari\u00e9es doivent \u00eatre stock\u00e9es ensemble, ne jamais \u00eatre s\u00e9par\u00e9es pour \u00eatre int\u00e9gr\u00e9es au stock g\u00e9n\u00e9ral du laboratoire, et \u00eatre rev\u00e9rifi\u00e9es apr\u00e8s tout incident impliquant un choc thermique ou un choc m\u00e9canique.<\/p>\n
S\u00e9lection de la longueur de trajet en fonction de la plage d'absorbance de l'\u00e9chantillon<\/h4>\n
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